на главную | войти | регистрация | DMCA | контакты | справка | donate |      

A B C D E F G H I J K L M N O P Q R S T U V W X Y Z
А Б В Г Д Е Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я


моя полка | жанры | рекомендуем | рейтинг книг | рейтинг авторов | впечатления | новое | форум | сборники | читалки | авторам | добавить



35. Уравнение Бернулли для неустановившегося движения вязкой жидкости

Для того, чтобы получить уравнение Бернулли, придется определить его для элементарной струйки при неустановившемся движении вязкой жидкости, а затем распространять его на весь поток

Прежде всего, вспомним основное отличие неустановившегося движения от установившегося. Если в первом случае в любой точке потока местные скорости изменяются по времени, то во втором случае таких изменений нет.

Приводим уравнение Бернулли для элементарной струйки без вывода:

Гидравлика

здесь учтено, что ?? = Q; ?Q = m; m? = (КД)?.

Так же, как и в случае с удельной кинетической энергией, считать (КД)? не таккто просто. Чтобы считать, нужно связать его с (КД)?. Для этого служит коэффициент количества движения

Гидравлика

Коэффициент a? принято называть еще и коэффициентом Бусинеска. С учетом a?, средний инерционный напор по живому сечению

Гидравлика

Окончательно уравнение Бернулли для потока, получение которого и являлось задачей рассматриваемого вопроса имеет следующий вид:

Гидравлика

Что касается (5), то оно получено из (4) с учетом того, что dQ = wdu; подставив dQ в (4) и сократив ?, приходим к (6).

Отличие hин от hпр прежде всего в том, что оно не является необратимым. Если движение жидкости с ускорением, что значит d?/t > 0, то hин > 0. Если движение замедленное, то есть du/t < 0, то hин < 0.

Уравнение (5) связывает параметры потока только в данный момент времени. Для другого момента оно может уже оказаться не достоверным.


34.  Гидродинамический удар. Гидро– и пьезо– уклоны | Гидравлика | 36.  Ламинарный и турбулентный режимы движения жидкости. Число Рейнольдса